材料界面

計算元素中每種歐拉材料的體積分數(shù)數(shù)據(jù)。在每個時間增量，每個歐拉材料的邊界重建使用這些數(shù)據(jù)。界面重建算法將單元內(nèi)的材料邊界近似為簡單的平面面(歐拉方法僅用于三維單元)。這一假設(shè)產(chǎn)生了一個簡單的、近似的材料表面，在相鄰元素之間可能不連續(xù)。因此，只有在簡單的幾何學(xué)中才能準確地確定材料在單元中的位置，而大多數(shù)歐拉分析都需要精細的網(wǎng)格分辨率。

歐拉材料表面的不連續(xù)性在可視化歐拉分析的結(jié)果時會導(dǎo)致物理上不現(xiàn)實的構(gòu)形。Abaqus/CAE可以在可視化過程中應(yīng)用節(jié)點平均算法來估計更真實、連續(xù)的表面。有關(guān)在歐拉模型中可視化材料界面的更多信息，請參見查看歐拉分析的輸出。

歐拉截面定義

歐拉截面定義列出了所有可能出現(xiàn)在歐拉元素中的材料。空材料將自動包含在此列表中。

材料列表支持可選的材料實例名稱。材質(zhì)實例名稱是唯一標識您多次使用的材質(zhì)所必需的。重復(fù)的材料是有用的，例如，在混合模擬的材料界面的運動是要計算的：在一個坦克中的水可以通過創(chuàng)建名為“水左”和“水右”的水材料實例來劃分，這些材料之間的界面的演變可以被模擬。

默認情況下，所有歐拉元素初始填充為空材料，無論截面分配如何。您必須使用初始條件將非空材料引入到您的歐拉網(wǎng)格中(參見下面的初始條件)。

歐拉網(wǎng)格變形

歐拉時間增量算法基于控制方程的算子分裂，導(dǎo)致傳統(tǒng)的拉格朗日相位和歐拉相位或輸運相位。這個公式被稱為“拉格朗日加重映射”。在拉格朗日階段的時間增量節(jié)點被假定為暫時固定在材料內(nèi)，和元素變形的材料。在時間增量變形的歐拉階段暫停，對變形較大的單元自動重新劃分網(wǎng)格，并計算相鄰單元間相應(yīng)的材料流動。

在每個時間增量的拉格朗日階段結(jié)束時，使用公差來確定哪些元件發(fā)生了顯著變形。這種測試通過允許那些變形很小或沒有變形的元素在歐拉階段保持不活動來提高性能。不活動元素通常不會影響歐拉分析的可視化;然而，用一個很大的變形尺度因子繪制歐拉網(wǎng)格可能會揭示變形容限內(nèi)單元的輕微變形。

歐拉物質(zhì)平流

當材料流過歐拉網(wǎng)格時，狀態(tài)變量通過平流在單元之間傳遞。假設(shè)變量在每個舊元素中是線性或常數(shù)的，然后在重新劃分后將這些值集成到新元素上。變量的新值是通過將每個積分的值除以新元素中的物質(zhì)體積或質(zhì)量而得到的。

二階平流

二階平流假定變量在每個舊元素中呈線性分布。為了構(gòu)造線性分布，從中間元素及其相鄰元素的積分點處的常數(shù)值構(gòu)造二次插值。通過對二次函數(shù)求導(dǎo)，找到中間元素積分點處的斜率，從而得到一個試線性分布。通過減小中間單元的斜率，直到其最小值和最大值在相鄰單元中的原始常數(shù)值的范圍內(nèi)，來限制中間單元中的試線性分布。這個過程被稱為通量限制，是確保平流是單調(diào)的必不可少的。

默認情況下使用二階平流，建議用于所有問題，從準靜態(tài)到瞬態(tài)動態(tài)沖擊。

輸入文件用法：

*歐拉剖面，平流=二階

Abaqus/CAE用法：在Abaqus/CAE中默認使用二階平流方法。

一階平流

一階平流假定每個舊元素中的變量值為常數(shù)。這種方法簡單，計算效率高，但是，它往往隨著時間的推移擴散尖銳的梯度。因此，這種技術(shù)應(yīng)該只作為一個計算效率高的替代準靜態(tài)模擬。

輸入文件用法：

“歐拉剖面，平流=一階

Abaqus/CAE用法：在Abaqus/CAE中不能指定一階平流方法。

基于平流速度減小穩(wěn)定時間增量

自動調(diào)整穩(wěn)定的時間增量大小，以防止材料在每個增量中流過多個元素。當材料速度接近音速時(例如，在涉及爆炸和沖擊的模擬中)，可能需要對時間增量大小進行進一步的限制，以保持精度和穩(wěn)定性。您可以指定一個流量限制比率來限制穩(wěn)定的時間增量大小，使得材料在每個增量中只能流過一個單元的一部分。默認的流量限制比為1.0，推薦值范圍為0.1到1.0。

輸入文件用法：

“歐拉截面，流量極限比=最大比

Abaqus/CAE用法：在Abaqus/CAE中不能修改流量限制比。

溫馨提示：

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